根據(jù)體波的反射系數(shù)，可由式(9-4)計(jì)算出法向和切向勁度，2.25MHz時(shí)相對(duì)于接觸壓力的結(jié)果如圖9-32所示。觀察發(fā)現(xiàn)：兩個(gè)勁度都隨著接觸壓力的增加而增加，并在卸載過程中逐漸減小到零，僅有很小的滯后。這與先前有關(guān)報(bào)道中關(guān)于PMMA—PMMA接觸表面的情況不同，這可能是因?yàn)檎澈献饔枚a(chǎn)生了明顯的滯后現(xiàn)象。通過式(9-5)由CIW同樣得到了切向勁度的相速度。圖9-33所示的是1MHz時(shí)的結(jié)果。    

如前所述，切向勁度K_T是通過測(cè)量橫波反射和A型CIW得到的。由于在這些測(cè)量過程中超聲波信號(hào)的帶寬不一樣，因此不能對(duì)K_T的值在相同的頻率上直接進(jìn)行比較，但為了比較它們的變化趨勢(shì)，在圖9-34中畫出了相應(yīng)頻帶內(nèi)切向勁度的變化曲線:反射橫波在1.4MHz以上測(cè)得K_T值，而CIW則在1.3MHz以下測(cè)得K_T值。兩種測(cè)量法都顯示出K_T值隨著頻率的增加而增加，這在先前針對(duì)PMMA的研究中也有所發(fā)現(xiàn)。在所關(guān)注的數(shù)量級(jí)上，橫波反射和CIW測(cè)量得到了一致結(jié)果。它們之間的一致性在中等接觸壓力時(shí)是合理的，但當(dāng)壓力變得更低(0.25MPa)或者更高(3.83MPa)的時(shí)候，兩者的一致性變差。應(yīng)該注意的是，CIW的相速度反映了整個(gè)傳播距離內(nèi)的接觸情形,而反射測(cè)量只反映了局部的情形。目前的測(cè)量中很可能存在著某種程度的不均勻性接觸，盡管這樣，兩種測(cè)量結(jié)果在數(shù)量級(jí)上的一致性體現(xiàn)了超聲法評(píng)價(jià)界面勁度的正確性。

圖9-35給出了法向和切向勁度隨頻率的變化，兩者都是通過體波反射來(lái)求得的。兩種勁度都隨著頻率的增加而增加，其中法向勁度曲線的斜率似乎更大一些；另一方面，在先前的研究中，測(cè)量都是在更高的壓力條件下進(jìn)行的，有的甚至高達(dá)100MPa，其結(jié)果同與頻率無(wú)關(guān)的勁度參數(shù)相符合。本研究中觀測(cè)到的界面勁度對(duì)頻率的依賴關(guān)系可能是在接觸壓力較小的情況下而出現(xiàn)的特有現(xiàn)象。

根據(jù)體波反射的結(jié)果，以切向勁度對(duì)法向勁度的比值K_T/K_N為縱坐標(biāo)，以頻率為橫坐標(biāo)作圖(見圖9-36)，與勁度本身形成對(duì)比的是，比值K_T/K_N對(duì)接觸壓力的依賴沒有那么明顯。取而代之的是，比方說這個(gè)比值似乎在頻率高于2MHz時(shí)是一個(gè)隨頻率增加而減少的函數(shù)。

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