根據(jù)體波的反射系數(shù)，可由式(9-4)計算出法向和切向勁度，2.25MHz時相對于接觸壓力的結(jié)果如圖9-32所示。觀察發(fā)現(xiàn)：兩個勁度都隨著接觸壓力的增加而增加，并在卸載過程中逐漸減小到零，僅有很小的滯后。這與先前有關(guān)報道中關(guān)于PMMA—PMMA接觸表面的情況不同，這可能是因為粘合作用而產(chǎn)生了明顯的滯后現(xiàn)象。通過式(9-5)由CIW同樣得到了切向勁度的相速度。圖9-33所示的是1MHz時的結(jié)果。    

如前所述，切向勁度K_T是通過測量橫波反射和A型CIW得到的。由于在這些測量過程中超聲波信號的帶寬不一樣，因此不能對K_T的值在相同的頻率上直接進行比較，但為了比較它們的變化趨勢，在圖9-34中畫出了相應(yīng)頻帶內(nèi)切向勁度的變化曲線:反射橫波在1.4MHz以上測得K_T值，而CIW則在1.3MHz以下測得K_T值。兩種測量法都顯示出K_T值隨著頻率的增加而增加，這在先前針對PMMA的研究中也有所發(fā)現(xiàn)。在所關(guān)注的數(shù)量級上，橫波反射和CIW測量得到了一致結(jié)果。它們之間的一致性在中等接觸壓力時是合理的，但當壓力變得更低(0.25MPa)或者更高(3.83MPa)的時候，兩者的一致性變差。應(yīng)該注意的是，CIW的相速度反映了整個傳播距離內(nèi)的接觸情形,而反射測量只反映了局部的情形。目前的測量中很可能存在著某種程度的不均勻性接觸，盡管這樣，兩種測量結(jié)果在數(shù)量級上的一致性體現(xiàn)了超聲法評價界面勁度的正確性。

圖9-35給出了法向和切向勁度隨頻率的變化，兩者都是通過體波反射來求得的。兩種勁度都隨著頻率的增加而增加，其中法向勁度曲線的斜率似乎更大一些；另一方面，在先前的研究中，測量都是在更高的壓力條件下進行的，有的甚至高達100MPa，其結(jié)果同與頻率無關(guān)的勁度參數(shù)相符合。本研究中觀測到的界面勁度對頻率的依賴關(guān)系可能是在接觸壓力較小的情況下而出現(xiàn)的特有現(xiàn)象。

根據(jù)體波反射的結(jié)果，以切向勁度對法向勁度的比值K_T/K_N為縱坐標，以頻率為橫坐標作圖(見圖9-36)，與勁度本身形成對比的是，比值K_T/K_N對接觸壓力的依賴沒有那么明顯。取而代之的是，比方說這個比值似乎在頻率高于2MHz時是一個隨頻率增加而減少的函數(shù)。

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